Маркатилис әдісі - Marcatilis method - Wikipedia

Маркатили әдісі - бұл қаншалықты жарық болатынын сипаттайтын шамамен аналитикалық әдіс көбейтеді тікбұрышты диэлектрик оптикалық толқын бағыттағыштар . Ол жариялады Энрике Маркатили 1969 ж.^[1]

Оптикалық диэлектрлік толқын бағыттағышы электромагниттік толқындар ішінде оптикалық спектр (жарық). Бұл толқын бағыттағыш диэлектрлік материалдардан тұрады (мысалы, шыны, кремний, индий фосфиді және т.б.). Толқындық гидтің өзегі неғұрлым жоғары сыну көрсеткіші оның айналасындағылардың және жарықтың арқасында басқарылады жалпы ішкі көрініс. Сәулелік сипаттамада қабырғалар арасындағы жеңіл зиг-загс.

Толқын бағыттағыштың геометриясы жарықтың меншікті жылдамдықпен және үлестіріммен таралуына нұсқайды электр және магнит өрістері, режимдер ретінде белгілі. Тік бұрышты толқын өткізгіштер үшін бұл режимдерді аналитикалық жолмен есептеу мүмкін емес. Мұны сандық режимді шешуші немесе Маркатили әдісі сияқты жуықтау әдісін қолдану арқылы жасауға болады.

Толқындар бағытындағы жарықтың таралу жылдамдығы

Тік бұрышты толқын өткізгіштің көлденең қимасының эскизі (450 нм х 220 нм). Толқын өткізгіш кремний-диоксид қабатының (ашық-сұр) үстіндегі кремний өзегінен (қою сұр) тұрады. Маркатилидің әдісі эскизбен жазылған. Төрт сыртқы квадрантқа мән берілмейді. Толқын бағыттағыштың өзегіндегі тұрған толқындар нобаймен сызылған (көк және күлгін қисықтар), ал экскурсиялық түрде ыдырайтын толқындар сонымен қатар сызылған (көк және күлгін қисықтар). Аймақтардың әрқайсысының n сыну коэффициенті көрсетілген.

Әдісті екінің мінез-құлқынан да түсінуге болады жазық (тақта) толқын бағыттаушылары. Оның жуықталған әдісінде жеңіл зигзагтар бір уақытта жоғары-төмен, сол-оңға қарай. Ішінде толқын сипаттамасы, режим a арқылы құрылады тұрақты толқын көлденең х бағытымен де, тік у бағытымен де толқындық вектор (${ displaystyle k_ {x}}$, ${ displaystyle k_ {y}}$, ${ displaystyle beta}$). Жарықтың жоғары-төмен зиг-заг жолы (${ displaystyle k_ {y}}$) тікбұрышты толқын бағыттауышымен қалыптасқан, бірақ ені шексіз көлденең жазықтықтағы толқын өткізгіш арқылы беріледі. Сол және оң жақ зиг-заг жолы (${ displaystyle k_ {x}}$) тікбұрышты толқын бағыттауышымен қалыптасқан, бірақ биіктігі шексіз тік жазықтықтағы толқын бағыттаушысы арқылы беріледі. Зиг-заг жолдарын білу (${ displaystyle k_ {x}}$, ${ displaystyle k_ {y}}$) есептеуге мүмкіндік береді таралу жылдамдығы толқын өткізгіштегі жарықтың (немесе баламалы түрде, сыну тиімді индексі).

Толқындық бағыттағыштың таралу константасы келесі жолдармен есептеледі:${ displaystyle beta ^ {2} = k ^ {2} -k_ {x} ^ {2} -k_ {y} ^ {2}}$, қайда ${ displaystyle k ^ {2}}$ болып табылады ағаш толқын өткізгіштің негізгі материалына сәйкес келеді, ${ displaystyle k_ {x}}$ және ${ displaystyle k_ {y}}$ х және у бағытында тұрған толқындарға сәйкес келетін толқын сандары, ал бета - бұл ағаш тарату константасы деп аталатын толқын бағыттағыштың таралу бағытында.

Толқындар бағыттағы электромагниттік өрістің таралуы

Маркатилидің әдісі толқынды бағыттаушы электромагниттік өрістердің пішіні туралы Ansatz қолданды. Толқындық бағыттағыштың өзегінде режим а-дан тұрады тұрақты толқын х және у бағытында. Өзектен тыс өріс көлденең және тік бағытта экспоненталық түрде ыдырайды. Тік бұрышты толқын өткізгіштің сыртқы квадранттары ескерілмейді.

Төмен индексті-контрастты толқын бағыттағыштары үшін ${ displaystyle k approx beta}$ өйткені режимдер басқаша басшылыққа алынбайды, сондықтан ${ displaystyle k_ {x} шамамен k_ {y} ll 1}$. Маркатилидің әдісі бұл терминдерді екінші ретті ескермей, толқын бағыттағыштағы электромагниттік өрістерді осы болжамға және өрістер пішінінің Анцатзіне негізделген.

Жоғары индекс-контрастқа дейін кеңейту

Маркатилидің әдісі жоғары индексті-контраст режиміне дейін кеңейтілді, яғни толқын бағыттағыштың өзегінің сыну көрсеткіші мен оны қоршау арасындағы үлкен айырмашылық. Мұндай толқын өткізгіштің мысалы ретінде кремний-изолятор (SOI) толқын өткізгішін айтуға болады.

Маркатилидің таралу константасы мен электромагниттік өрістің пішініндегі Ansatz негізінде Вестервельд^[2] және әріптестер тарату үшін жаңа қатынастар туғызды электр және магнит өрістері. Максвелл теңдеулері толқын өткізгіштің ядросы мен оның қаптамасы арасындағы интерфейс үшін тангенциалды электромагниттік өрістер үздіксіз болуын талап етеді. Ұсынылған бірнеше әдістер: Кеңейтілген Ey ≈ 0 әдісі басым электромагниттік өріс компоненттерінің үздіксіздігіне негізделген. The амплитуданы оңтайландыру әдісі онда интерфейстер бойынша тангенциалды өрістің үзілуіне байланысты энергия тығыздығы барынша азайтылады. Бұл әдістер суб-толқын ұзындығы кремнийдің толқын бағыттауыштарындағы электромагниттік өрістерді дәлірек сипаттады.

Іске асыру

RECTWG болып табылады ашық көзі іске асыру Matlab Маркатили әдісі, сондай-ақ жоғары индекс-контрастқа кеңейту. Бұл тиімді индексті (таралу константасы), тиімді топтық индексті (дисперсия) және сыртқы өзгерістердің сызықтық әсерін (мысалы, температура, қаптау сыну көрсеткіші) және толқын өткізгіштегі режимдердің электромагниттік өрістерін есептеуге мүмкіндік береді. Әдіс TE тәрізді және TM тәрізді режимдерде де жұмыс істейді.

Әдебиеттер тізімі